Agronomfa Colombiana, 1993, Volumen X. Número 2: pág. 170 - 175

LOS CONCEPTOS DE LA PRIMERA LEY DE LA TERMODINAMICA
Y DE EXERGIA COMO METODOS DE ANALlSIS DEL USO FINAL

DE LA ENERGIA

Concepts of the First Law of thennodynamics and Energy as methods of
analysis of the final use of energy.

LUIS ALFREDO HERNANDEZ A.'

RESUMEN

En la actualidad el análisis del uso final de la energla
con base en la primera ley de la termodinámica y de
la exergla, se presentan como dos métodos comple-
mentarios y necesarios para el diagnóstico del ren-
dimiento energético de tareas y procesos especíñ-
cos realizados en actividades de produción y/o bien-
estar en los sectores de la economla de pals. Como
resultado de su aplicación se podrla conducir a
grandes ahorros de energla mediante reducción de
pérdidas al ambiente y una mejor concordancia
energética en la triada fuente-tecnologla-uso final.

Palabras Claves: Energfa, Exergfa,
excergoeconomfa, Uso racional

SUMMARY

Analysis of final use of energy based upon
thermodinamic first law and exergy actually are
considered as two complementary and necessary
methods for energetic yield diagnostic of tasks and
specific processes for production activities and/or
welfare in the economic sectors of the country. As an
application result, it could conduce to energy savings
of losses to the enviroment and a better energy
agreement between source-technology-final use.

INTRODUCCION

La termodinámica es la ciencia que suministra la
base cientffica para el análisis de los procesos de
transformación y utilidad de la energla que comple-
mentada con la economla, constituyen el marco de
referencia dentro de cualquier contexto productivo.

1 Profesor Facultad de Agronomla, Universidad Nacional
de Colombia, Santafé de Bogotá, D.C., Noviembre de
1993.

170

En el presente trabajo, se realiza el análisis termodi-
námico con el fin de implementar un marco teórico
para abordar la problemática energética y, luego
definir criterios de eficiencia en el uso final de la
energla que fundamenten la formulación de nuevas
metodologlas para evaluar y proyectar su uso.

MARCO TEORICO

La termodinámica clásica es una ciencia netamente
emplrica que ha abstraldo las leyes que la rigen de
hechos observables acordes con resultados de labo-
ratorio. Como teorla, establece relaciones entre es-
tados de equilibrio y se vale de procesos ideales y
reversibles para su explicación.

Tres son las leyes que definen prácticamente la
termodinámica clásica.

La ley cero establece que un sistema aislado alcan-
zará un estado de equilibrio que, matemáticamente
se puede presentar asl:
g(P,V,)=g(P2V2)=T (1)

Siendo P, V, Y P2 V 2; los volúmenes y presiones en
dos estados diferentes y T la temperatura.

Usualmente, esta ley se enuncia en los siguientes
-térmínos "Dos cuerpos, cada uno en equilibrio térmi-
co con un tercero, están en equilibrio térmico entre
si" (Van Wylen, 1970). Esta ley introduce la existen-
cia de una propiedad llamada temperatura (T), la cual
es una variable medible.

La primera ley de la termodinámica, expresada en su
forma más común,constituye el enunciado del prin-
cipio de la conservación de la energla y matemática-
mente se expresa como:



da -dW =dU (2)

Si se suponen despreciables las variaciones de las
energlas cinética y potencial, esta ley establece que
laenergfa neta que entra osale de un sistema es igual
a lavariación de laenergfa interna delsistema ( .Á.u).
Por otra parte, tal ley confirma que las dos únicas
formas de energfa en transición, o que se pueden
transferir a distancia, son eltrabajo (W)yelcalor(a).
Esta ley restringe la creación de energfa, no hacien-
do ninguna distinción entre el calor y trabajo, como
establece la igualdad en ambas formas de energfa,
asf:

foq -fo w = O (3 )

La segunda ley de la termodinámica se concibe en
términos de laentropfa (Garcfa Collin, 1981). Esta se
entiende como la medida del grado restricción de un
sistema, de tal modo, que la entropfa de un sistema
será menor cuantas más restricciones tenga éste y
viceversa.

Esta ley establece que cualquier proceso que suce-
da dentro de un sistema aislado conduce a que la
entropfa del sistema (S) permanezca igual oaumen-
te. Matemáticamente, este principio se expresa, asf:

dS (Sistema alsladoj> O (4)

Laigualdad se presenta cuando los procesos termo-
dinámicos dentro del sistema son reversibles o
ideales y la desigualdad cuando son irreversibles o
reales.

Dado que se puede encerrar cualquier proceso real

en una porción del universo, esta ley establece que
en la naturaleza, los procesos se presentan en tal
forma que constantemente se tiende al equilibrio
termodinámico, con cada vez, menos restricciones.

La expresión (4) también se puede presentar asf:

dS (universo ) ~ dTQ (5)

En (5), se impone dirección a los procesos en la
naturaleza, ya que si se presenta la desigualdad, se
cumplirán.

Nótese que latemperatura (T), laenergfa interna (U)
y la entropla (S), introducidas, respectivamente, en
lastres leyes, son variables de estado ofunciones de
punto, porque sus valores en el espacio termodiná-
mico sólo, van a depender de sus estados inicial y
final. (Dickson, 1975).

ANALlSIS CONCEPTUAL

Eficiencia de primera ley y calidad termoni-
nárnica de la energía.

Consideramos un sistemaZ con una temperatura Tz
mayor que la temperatura de sus alrededores To y
separado del ambiente por una pared adiabática.
(Ver figura No.1.)

Al quitar la restricción de dicha pared, se puede
estimar la cantidad máxima de trabajo (W), la cual
puede obtenerse al terminar el proceso de
homogenización con el ambiente.

Ao

7;>To
Figura 1.

171



Si el sistema Z es finito (o sea, no es un foco
calorlflCo), Se puede mantener la temperatura Tz
mediante la quema de algún combustible. AsI, la
salida de calor de dicho sistema se puede presentar
como la proveniente de un foco caliente a la misma
temperatura Tz• Por otro lado, podemos considerara
Ao como un foco frlo al cual va a fluir calor.

Partiendo del teorema de Camot (Hemández, 1992)
se sabe que ninguna máquina que opere entre dos
focos dados con distinta temperatura, reversible o
nó, tendrá mayor eficiencia que una máquina de
Camot. Por tanto, si a es el calor que puede pasar
del foco caliente al frlo, la mayor cantidad de trabajo
se obtiene partiendo de que la eficiencia para la
máquina térmica se define como:

Nr =Wa
a-a' a'

Nx = ---a- = 1 . Q
(6)

donde N,es laeficiencia delciclo deCamot reversible.
Para el ciclo de Camot, senalado en la figura 2, se
puede demostrar que:

o
t----w

()=()- W.,.
Figura 2.

donde: a = Calor suministrado

W = Trabajo realizado

a'= Calor perdido
a' T-= ~
a T,

Luego,
W T
_=1_°
a T,

y,
T

Wr max =a (1-....:.J!..)T2 (7)

172

De la ecuación (7), se deduce que existe una restríc-
ción total en la conversión de calor en trabajo y, para
que haya flujo de calor, es necesario que exista un
gradiente térmico; por tanto, la energla que se en-
cuentra en nuestros alrededores, a temperatura To'
que no involucra contraste térmico, se halla en un
estado que es inútil para la obtención de trabajo. Si
tomamos To constante, se puede afirmar que,
cuando el calor del foco caliente, se transfiere a una
temperatura T2 que tiende al infinito, a tiende a
convertirse integramente en trabajo.

Lo anterior conduce a que las distintas formas de
energla se puedan definir de acuerdo con su capa-
cidad para desarrollar trabajo o convertirse en él. A
dicha capacidad se le denomina calidad tennodi-
nárnica de la energla (Dickson, 1975).

Con referencia a laexpresión (6), se puede decir que
N es la eficiencia de la máquina que opera entre dos
focos térmicos siendo, en la práctica, a el calor o
energla que cuesta y que es suministrado por,
ejemplo, por la quema de algún combustible, gene-
ralmente a una temperatura alta y W el trabajo
producido por lamáquina, perdiéndose una cantidad
de calor a'. Por tanto, la forma más general de
presentar la eficiencia del dispositivo es:

N
1d

ley = Energla útil (100) (8)
Energla suministrada

lo cual corresponde a la eficiencia de la primera ley
y que, actualmente, se utiliza como único parámetro
del rendimiento en los procesos de transformación
deenergla.

El concepto de Exergía y su importancia en los
procesos energéticos.

Haciendo referencia nuevamente a la Figura 1., se
observa que, para obtener un sistema contrastado
térmicamente con los alrededores, se necesita rea-
lizar una cantidad detrabajo. De lo contrario, cuando
setiene lasituación delcontraste térmico, lacantidad
máxima de trabajo que se puede extraer en la
homogenización es igual al trabajo mlnimo anterior,
si el proceso es nuevamente reversible. A esta
cantidad de trabajo mínima utilizada para crear
el contraste ténnico que, además, corresponde
al trabajo máximo en la aniquilación de dicho
contraste, se le llama EXERGIA (García ColOn,
1981).

De la anterior conceptualización se desprende, que
se puede hablar de la exergla para crear cualquier



contraste termodinámico, lo cual implica disminu-
ción de la entropla del sistema sobre el cual se está
operando o, por el contrario, se puede hablar de la
exergla que aporta cualquier contraste termodinámi-
co, producto del aumento de la entropla del sistema
que sufre un proceso de homogenización.

Para desarrollar matemáticamente el concepto de
exergla, consideramos un sistema Z inmerso en un
alrededor Ao "muy grande" y homogéneo con res-
pecto a Z (ver figura 3).

Figura 3

Siendo M la masa y Ni el número de moles del
componente qulmico i.

Con base en la definición del problema se, tiene que:

U«Vo; V « Vo; NI« NIo (9)

Si consideramos un sistema compuesto (Z+Ao),
aislado del exterior, excepto del hecho de que se
puede hacer trabajo por o sobre Z, luego, cualquier
proceso reversible al interior de Z+Ao, debe satisfa-
cer:

da = du+du, + dW=O

dv+ dvo = o
dNI+dNIo =0

La interacción de Z y Ao puede ocurrir en forma
controlada a través de la frontera de Z. Puesto que Z
es "muy pequeño", dicha interacción no cambia
notablemente los parámetros intensivos de Ao, por
tanto:

(10)

(11 )dTo= Oo To = cte.
dPo= O o Po = cte
dMo= O o Mo= cte
Con base en las expresiones diferenciales de la
primera y segunda leyes de la termodinámica, se
tiene:

(12)

Suponiendo que el trabajo por o sobre Ao es de
carácter volumétrico y qulmico, la expresión (12)
queda convertida en:

(13)

y

dSo="!'_ (dUo-PodVo -IMlodNIo)To
remplazando

dS = • .!.. (dU +P dV - IM dN )_.!!!1... (14)o T
o

o lo lo T
o

Puestoque laentroplaes una variable extensiva y por
tanto aditiva, la diferencial total será:

dStota, = dsAo + dS sisI = dso +dS (15)

dW
dStota,= - - (dU +PodV -To dS-IMlodNI)-T

o

Si definimos la exergla (Ex) como:

(16 )

y haciendo uso del conjunto de ecuaciones (11),se
tiene que:

(17 )

Y la ecuación (15) queda asl:

dS = -1.(dEx+ dW )
tetal T

o
T

o
(18)

La ecuación (16), además de definir la exergla que
puede ser calculada para cualquier sistema, mues-
tra la relación entre la exergla (Ex) y la entropla del
sistemaZ.

La expresión (18) demuestra que, si se lleva a cabo
un proceso reversible, como se ha supuesto en todo

173



el desarrollo de la segunda ley, se tiene que:

dSt ... t = da =0
T

dStolJol = -..!... (dIN+dEx)=OTo
entonces:

dW=dEx

integrando la ecuación anterior:

'fINf= - (O-Ex)

por tanto:

Ex = iwf ma.

y según (7),
ToEx= a (1 --)T2

siendo iWfmax el trabajo máximo del sistema.

( 19)

Por lo tanto, la exerqía, definida por (16) se puede
interpretar como la función termodinámica que mide
el máximo trabajo obtenible o el mlnimo trabajo por
realizar.

Si los procesos fueran irreversibles,

dStot.? O

y, siguiendo similar desarrollo matemático del proce-
so reversible, se tiene que:

Ex = iwf + ToAS total (20 )

Es decir, que parte de la enerqía se pierde en la
cantidad TOAS, confirmando el principio de la de-
gradación de la enerqla,

Así visto, el concepto de exergra nos conduce a
definir un criterio nuevo de eficiencia que tiene en
cuenta la irreversibilidad de los procesos reales.

Si se compara laexerqla que se consume (Ex actual)
en la realidad, con la exergla necesaria (Ex rnlnirna),
se obtiene la eficiencia exergética Nex, que queda
definida asl:

174

Ex InimaNex = _m__ Eficiencia de segunda ley (21)
EX.a""l

APUCAClON DE LOS CONCEPTOS EN ACnVI-
bADES DE USO FINAL DE LA ENERGIA.

Conociendo las actividades que demandan energra
en YIl-4lélis, bajoJa consideración de que cada tarea
o proceso es realizada reversiblemente, es factible
determinar la exergra empleada en cada tarea.

Consideremos como ejemplo "Calentar agua para
baño", donde se necesita agua a 35°C (308°1<) y,
suponiendo que los alrededores están consttuldos
por el cuarto de baño que se encuentra a una
temperatura media de 15° (288°1<).En la Figura 4 se
puede hacer una descripción de tal actividad:

Cuarlo de bº!io
con To' 281:r'K

~'Eneroia
liberada

Análisis exergético de la actividad de calentar agua.
Figura 4

El cálculo de la exergra rnlnlma se reduce a conocer
la exergra en el proceso de homogenización del
contraste térmico de los dos sistemas.



Con base en (7) y (19), se tiene que:

Ex = Q (l_Tc ) = iwf
nin 1 Te max

si suponemos que la exergra actual necesaria para
realizar dicha tarea o actividad proviene de la quema
de algún combustible como gas o petróleo, donde el
vabr de esta exergla coincide con la entalpia (H) del
combustible, se puede estimar laeficiencia exergética
de dicha tarea así:

T,
01(1·-)

Nex=Exmlnima = __ T_,_ =3. (1-!..)
Ex actual H H T.

Nótese aquí que Q/H es la eficiencia de primera ley
para el dispositivo de calentamiento. Si considera-
mos que este dispositivo sea el calentador de agua
que puede tener una eficiencia media del 65%, con
los datos de temperatura tenemos que:

288
Nex = 0,65 (1 -308 ) = 0.042 = 4.2%

El cálculo anterior muestra que, a pesar de haber una
eficiencia alta de 1ª. ley, la eficiencia exergética es
baja. Además, que la calidad necesaria de la energra
para realizar la mencionada tarea es calor a 35°C.

Si en lugar de utilizar un calentador con quemador,
empleamos un colector solar, el cálculo de laexerqla
que es capaz de aportar, sería:

T
Ex colector = Q'e = ( 1- T )

e

T. 288° K Y Te 318° (45°C)

Para este caso, considerando a la exergra del colec-
tor como la exergra actual, setendrra que laeficiencia
exergetica (Nex), sería:

288
Ex Q 1·-

Nex = ~ = __ I (--ª2§_)
Ex ac1ual o., 1. ~

318

Si Q/Q;c es la eficiencia del colector solar, cuyo valor
trpico lo podemos suponer en 50%, entonces:

Nex = 0.5 (~) = 0.24 = 24%
0.135

Lacomparación de las eficiencias exergéticas mues-
tra que el calentador solar brinda la calidad energé-
tica necesaria para la tarea propuesta.

CONCLUSIONES

1.Para diferentes tecnoloqías, la exergra como con-
cepto brinda la posibilidad de hacer más affn el uso
final de la energía, con respecto al energético em-
pleado en el desarrollo de actividades.

2.Como consecuencia de la anterior apreciación, se
pueden plantear grandes ahorros de energía en
actividades de producción y/o bienestar.

3.Para el cálculo de la eficiencia exergética de una
tarea especifica, es necesario determinar con exac-
titud laeficiencia de primera leyde latermodinámica.

4.Mientras no existan sistemas de aislamiento que
reduzcan el contraste térmico con el ambiente los
procesos que demandan una calidad de calor, supe-
rior al DOOCproducirán grandes pérdidas de enerqla
y de exergla.

5.Para plantear eficiencias exergéticas para un sec-
tor productivo, definido sobre un plano energético en
tareas o actividades propias demandantes de ener-
gra, se pueden establecer matrices de exergras
actuales y rnlnimas.

6.La exergra se constituye en una herramienta para
el mejoramiento tecnológico de la producción y para
la formulación de polfticas de uso eficiente, de
conservación y de ahorro de energla.

7.En el marco económico se permitirá reducir costos
en actividades de producción y/o bienestar.

8.Se podrá reducir el impacto ambiental derivado de
la ineficiente utilización de la energra.

LITERATURA CITADA

1.Ahem, J., Exergyas method of energy systems analisys.
John Wiley and Sons, NewYork, 1980.

2.García - Colin, L., Introducción a la tennodinámica de
sistemas abiertos, Colegio de México, 1981.

3.Dickson, J., Thermodynamics an introduction toenergy,
Prentice Hall, New York, 1975.

4.Hernández, L.A., Los conceptos termodinámicos de la
primera ley y de la exergía como métodos de análisis
del uso final de la energía. Universidad Nacional.
1993. (Sin publicar).

5.Van Wylen, G., Fundamentos de termodinámica, Edi-
torial Limusa-Wiley, S.A, México, 1970.

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