IBN AL- HAITHAM J . FO R PURE & APP L. SC I VO L.22 (4) 2009 Multiple Mixing Ratios of Gamma Rays From Erγ)nEr(n, 1 6 81 6 8  Reactio n Using a2 – Ratio Method T. A. Younis De partment of physics, College of Education Ibn AL – Haitham, University of Baghdad Abstrac t The -mixing of  - transit ion in Er1 6 8 p op ulated in Er)n,n(Er 1 6 81 6 8  reaction is calculated in the p resent work by using a2- rat io method. This method has used in p reviou studies [4, 5, 6, 7] in case that the second transition is p ure or for that transit ion which can be considered as pure only , but in one work we app lied this method for two cases, in the first one for pure transition and in the 2nd one for non p ure transitions. We take into accunt the exp erimental a2- coefficient for p revious works and -values for one transition only [1]. The results obt ained are, in gen eral, in agood agr eement within associated errors, with those rep orted p reviously [1], the discrepancies that occur are due to inaccuracies existing in the exp erimental data of t he p revious works . ة المجلد الصرفة والتطبیقی 2009) 4 (22مجلة ابن الهیثم للعلوم حساب نسب الخلط الشعة كاما المنبعثة من التفاعل النووي Erγ)nEr(n, 1 6 81 6 8  باستعمال طریقة نسبة a2 ار یونستغرید عبد الجب بن الهیثم ،جامعة ة التربیة ا بغداد قسم الفیزیاء ، كلی ةـالخالص طاقة لـ النتقاالت لال) ( نسب الخلط لقد تم في البحث الحالي حساب مستویات ال المتولدة من Er168كامیة من Er)n,n(Erالتفاعل 1 6 81 6 8  بطریقة نسبةa2. راسات السابقة هذه تإذ طبق في حالة كون ] 7 ، 6 ، 5 ، 4[ الطریقة في الد كن هذه الطریقة باالسلوب نفسه في حالتین االولى قتاما في البحث الحالي فقد طب، ًه نقیا فقط عدًاالنتقال الثاني نقیا او یم یمكن ألخرىً نقیا ووصفهًعندما یكون احد االنتقالین نقیا او دما یكون االنتقالینا ى ، الكامیین غیر نقیین عن اذ تم االعتماد عل .]1[ الحد االنتقالین لالعمال السابقة  وقیمة a2النتائج التجریبیة لمعامالت التوزیع الزاوي ج ) (ویتضح من النتائج ان قیم تائ بي مع الن و ضمن حدود الخطأ التجری التي تم الحصول علیها متفقة بصورة جیدة ا ي النتائج التجریبیة لتلك البحوث .]1[ًمنشورة سابقا التجریبیة للبحوث ال دم الدقة ف قضات یعود الى ع وسبب وجود بعض التنا . السابقة ةـالمقدم Er1 ألنتقاالت كامیة من مستویات الطاقة ـل ) (حسبت نسب األختالط 6 Er)n,n(Er المتولدة من التفاعل 8 1 6 81 6 8  اس التوزیع الزاوي لـ ، ]1[ وآخرون Berenda Kovمن ا، 37 من ا كامی أنتقاال50اذ انه قام بقی تویا متهیج ً مس قیم تُوقد حددً .ا كامی أنتقاال44لـ ) (نسب الخلط B.M [وقد طبقت طریقة التنسر األحصائي الثابت من .Saied2[ ت الكامیة من ل لتحدید قیم نسب الخلط ألنتقاال ة لـ مستوی Er)n,n(Er المتولدة من التفاعل Er168ات الطاق 16816 8  باستخدام معامالت التوزیع الزاوي )a2 (لتجریبیة ا .]1[ المنشورة في المصدر زاوي ناأستخدم راسات ]1[ المنشورة في المصدرa2 في البحث الحالي معامالت التوزیع ال ها في حساب قیم أ للد نفس كامیة لـ ب الخلط نس Er1 لألنتقاالت ال 6 Er)n,n(Er المتولدة من التفاعل 8 1 6 81 6 8  بطریقة نسبة a2 ل تأكید صحة من أج ب نسب األختالط سا كامیة من المستویات المتهیجة من التفاعلهذه الطریقة لح Er)n,n(Er لألنتقاالت ال 16 8168 . ات وتحلیلهایأختزال المعط ر االحصائي الى ابالنسبة تقاالت التي یمكن عدها نقیة یمكن حساب التنس من ρ2 (Ji)النتقاالت الكامیة النقیة او االن :(1)تیة المعادلة اال مجلد الصرفة والتطبیقیة ال 2009) 4 (22مجلة ابن الھیثم للعلوم a2 (Ji – J f) = ρ2 (Ji) F2 (Ji Jf ) .................................................................................................. (1)[3] اناذ ρ2(Ji)بتدائي الثابت یمثل التنسر االحصائي .Ji للمستوي اال F2 (Ji Jf )ى بالعالقة االتیة ب الخلط وهي تعط زاوي ونس ت تتضمن معلومات عن تغیرات الزخم ال -: هي معامال )1( )]JLLJ(F)JLLJ(F2)JLLJ(F[ )JJ(F 2 i22f2 2 i21f2i11f2 fi2    ........................................ (2)[8] اناذ 0JJL fi1  ........................................................................................................................ 1LL 12  ................................................................................................................................ و الیساوي صفرL اذ ة كاما وه یمثل الزخم الزاوي الشع 0 إذ إن sL L .البرم ویساوي واحد = sألن L =الزخم الزاوي الشعة كاما. L= مداري م الزاوي ال زخ )L ………,0,1,2,3 =یأخذ و( ال :تيیأام ك(2)تصبح المعادلة وبذلك )=0(ن أ ف،ا نقی الكاميوفي حالة كون االنتقال )()( 1122 iffi JLLJFJJF  .................................................................................................... (3) ینتج(1) في (3)وبتعویض a2 (Ji – J f)= ρ2 (Ji) F2 (JfL1L1Ji) ................................................................................................ (4) -:ستعمل المعادلة االتیةناما في حالة وجود أنتقالین كامیین ف     )1/()()(2)( )1/()()(2)( )( )( 2 2222 2 221221122 2 1222 2 12121112 2 2 22 111 2 1        ififi ififif fi fi JLLJFJLLJFJLLJF JLLJFJLLJFJLLJF JJa JJa ............................................ (5) متساویة للمستوى نفسه ρ2 (Ji)حیث ان -: فینتج 2 = 0النتقال الثاني نقي فنعوض قیمة اواذا كان )1()JLLJ(F )JLLJ(F)JLLJ(F2)JLLJ(F )JJ(a )JJ(a 2 1i11f2 i22f2 2 1i21f21i11f2 fi2 fi2 2 111 2 1      .................................................... (6) م F2حیث ان قیم كورة في الملحق، وقی وعند تطبیق هذه المعادلة في حالة كون احد ) 2(و ) 1( معلومة في الجداول a2 مذ -:ًهذین االنتقالین نقیا ینتج )1(70711.0 35355.094868.007071.0 )01( )21( 2 2        .................................................. (7) )1(59761.0 12806.022476.141833.0 )02( )22( 2 2          .............................................. (8) )1(17075.0 12806.022476.141833.0 )42( )22( 2 2        ................................................ (9) مجلد الصرفة والتطبیقیة ال 2009) 4 (22مجلة ابن الھیثم للعلوم )1(44770.0 26455.067082.043875.0 )24( )44( 2 2        ............................................... (10) )1(40291.0 29355.046292.044320.0 )46( )66( 2 2        ............................................... (11) مستویات التي لها انتقاالالى اأما بالنسبة كامیل مقاسة (2تبار ان قیمة على اع(5) المعادلة فنستخدمن غیر نقیین ان -:تيیأاممعلومة وك) ًتجریبیا )1/()34149.030932.111952.0( )1/()12806.022476.141833.0( )32( )22( 2 2 2 22 2 1 2 11      ....................................................... (12) )1/()12806.022476.141833.0( )1/()34149.030932.111952.0( )22( )32( 2 2 2 22 2 1 2 11      ....................................................... (13) )1/()30929.044336.114434.0( )1/()12372.089738.134641.0( )43( )23( 2 2 2 22 2 1 2 11      ....................................................... (14) )1/()12372.089738.134641.0( )1/()30929.044336.114434.0( )23( )43( 2 2 2 22 2 1 2 11      ........................................................ (15) )1/()30929.044336.114434.0( )1/()22682.086602.043301.0( )43( )33( 2 2 2 22 2 1 2 11      ....................................................... (16) )1/()22682.086602.043301.0( )1/()30929.044336.114434.0( )33( )43( 2 2 2 22 2 1 2 11      ....................................................... (17) رط االتيا او یمكن اعتباره نقیایعد االنتقال نقی -: اذا تحقق الش fifi JJLJJ  نوي على التوالي = Ji ،Jf: ان اذ ئي والثا توي االبتدا .المس ر التماثل لالشعاع الكهربائي النتقاالت یكون تغی مثل هذه ا -:تيیأام كELوفي L fi )1(.  Mولالشعاع المغناطیسي L 1L fi )1(.  .تماثل المستوي االبتدائي والثانوي على التوالي = i ، fن ااذ النتائـج والمناقشـة ٕ وانتقاالت نقیةa2طریقة نسبة تویات الطاقة (1)یبین الجدول Er1 للـ مس 6 ي لها انتقاالن على األقل وأحدهما نقي8 ساب قیم . الت واستعمل في ح .خرلالنتقال اآل تجریبي مع قیم a2 المحسوبة بطریقة نسبة  ان قیم منه نالحظ اذ م متفقة ضمن الخطأ ال صدرین المنشورة في ال ریبیا في المصدر نفسها وهذا یدل على أن اأ، لالنتقاالت ]2[ و ]1[ المقاسة  صحیحة ماعدا قیمة ]1[ًلقیم المقاسة تج (لألنتقالین  (و ) 01  127 و 1358.9، )21 135 كیلو الكترون فولت من المستوي 9.0 كیلو الكترون فولت، 8.9 مجلد الصرفة والتطبیقیة ال 2009) 4 (22مجلة ابن الھیثم للعلوم ( المقاسة لألنتقالینوكذلك قیمة  (و ) 01  21( ،178 170 و 6.1 یلو الكترون فولت من المستوي ك6.4 تجریبي مع قیم 1786.1 تتفق ضمن الخطأ ال ً المقاسة نظریا بطریقة التنسر االحصائي  كیلو الكترون فولت، اذ نجد انها مكن ً المقاسة تجریبیا في ، ولكنها تختلف مع قیم ]2[مصدر نقیة المنشورة في الوصفهاالثابت لالنتقاالت النقیة او التي ی رالمص صدر وهذا یدل على عدم صحة النتائج ]1[د ي هذا الم ة المنشورة ف روض ان یكون كل من االنتقالین التجریبی ، فمن المف )  (و ) 01  ًانتقاال نقیا ) 21 ً)E1 (تیة -:وذلك حسب العالقات اال fifi JJLJJ  EL( L(لالشعاع الكهربائي fi )1(.  M(ولالشعاع المغناطیسي L( 1L fi )1(.  (فبتطبیق هذه العالقات على االنتقال 01 ( نجد:- fifi JJLJJ  01L01  1L1   L = 1 (1) L fi )1(.  لألشعاع الكهربائي 1L)1()(.)( L   EL = E 1 (2) 1Lfi )1(.  لألشعاع المغناطیسي 1L)1()(.)(   یجب ان تكون قیمة Lزوجیة فقط L=1 انتقال لألشعاع المغناطیسي كون وعلیه فال یوجد ( فاالنتقال ومنه 01 ( (%100)أنتقال نقيE1 ( نجد أن االنتقال هانفس الطریقةوب  .ً ایضاE1هو انتقال نقي ) 21 یمة ) 1(وكذلك نالحظ من الجدول (لألنتقال = 0.03ان ق 24 (914 ي كیلو الكترون فولت من المستو9. 994 رة جدا، وهذا یعني ان هذا االنتقال یجب ان یكون نقی8. كون صغی ت ت یمكن اً كیلو الكترون فول یكون ، نقيعده او اذ انه )E2 99.91% ( كل من الى وكذلك الحال بالنسبة=0.02 لالنتقال ) 46( 999 مستوي 7. كیلو الكترون فولت من ال ( لالنتقال =  0.00 و،لت كیلو الكترون فو1263.9 42 (101 127 كیلو الكترون فولت من المستوي 2.2 و ،6.3 =  0.06 لالنتقال )  42 (122 149 كیلو الكترون فولت من المستوي 9.0 = 0.02 كیلو الكترون فولت فعندما 3.1 اما عندما تكون.)E2 100%( یكون االنتقال =  0.00وعندما ) E2 99.96%(یكون االنتقال =  0.06 یكون االنتقال ف)E2 99.64% ( وبما ان قیم أ الي التي تقابل تلك القیم تتفق ضمن الخط المقاسة في البحث الح من مصدرینالتجریبي مع تلك المنشورة في كل تجریبیة المقاسة لتلك االنتقاالت تكو]2[،]1[ ال .ن صحیحة فأن النتائج ال االت مختلطةa2بطریقة نسبة تق وأن -:االتي) 2(نالحظ من الجدول مجلد الصرفة والتطبیقیة ال 2009) 4 (22مجلة ابن الھیثم للعلوم م=  0.02ان قیمة ( لألنتقال ]1[صدر المنشورة في ال  24 (135 كیلو الكترون فولت من المستوي 1.7 یعني ان هذا االنتقال یجب ان یكون . ً كیلو الكترون فولت صغیرة جدا1431.5 ى M1 0.04% و E2 انقی% 99.96وهذا عل -:اعتبار االتي 1M 2E2  1M 2E )02.0( 2  E2 = 0.0004 M 1 E2 + M 1 = 100% 0.0004 M 1 + M 1 = 100% 1.0004 M 1 = 100% % 0004.1 100 1M  M 1 = 99.96 % E2 + M 1 = 100 % 99.96 % + M1 = 100 % M 1 = 100 %  99.96 % = 0.04 % ( لألنتقال =  0.02ولهذا عندما استخدمنا قیمة 24 (135 143 كیلو الكترون فولت من المستوي 1.7 كیلو 1.5 ت ألیجاد قیمة تتفق مع قیمة لالنتقال الثاني وجدنا ان االكترون فول ي حصلنا علیها لم مصدرلقیمة الت ، ]1[ المنشورة في ال ال اما عندما استخدمنا قیمة نتق ( المنشورة لال 43 (116 اد قیمة 7.4  كیلو الكترون فولت من المستوي نفسه الیج مصدر المنلالنتقال االول وجدنا ان القیمة التي حصلنا علیها تتفق مع قیمة ضمن الخطأ التجریبي مما یؤكد ]1[شورة في ال .صحتها یم -1 ین ان ق ( المقاسة في البحث الحالي لألنتقال  (و ) 22  32 (748 .3 ،673 كیلو الكترون فولت من 7. توي 156المس یم ]1[ المنشورة في المصدر كیلو الكترون فولت، تتفق مع قیم 9.5 تتفق مع ق المنشورة في  وال جهة وعلى [2]المصدر تائج التجریبیة من من جهة )( في حساب a2صحة طریقة نسبة وهذا یدل على صحة الن ة النتائج التي تم الحصول علیها مع ) ( في حساب CST وانها افضل من طریقة أخرى ما نالحظ من مقارن وهذا . ]2[ و ]1[ن ًالنتائج المنشورة سابقا في المصدری تي ) 2(و) 1(لوحظ من النتائج التي تم الحصول علیها في الجدولین -2 بق وان تم سانها تتفق مع النتائج التجریبیة ال صول علیها وكذلك امكانیة طریقة نسبة بؤ بوجود أي خطأ في  لیس على حساب قیم a2الح فحسب وانما على التن . النتائج التجریبیة مجلدمجلة ابن الھی الصرفة والتطبیقیة ال 2009) 4 (22ثم للعلوم المصادر 1. Berendakov, S.A.; Govor L.I. and Demidov, A.M . (1998) Phys. Atomic. Nuclei. 61(9): 1437 2. M ohammed-Saied, B. (2001) p h. D. t hesis, Analysis of Angular Dist ribution of Gamma Ray s AND Gamma-Gamma & Particle-Gamma An gular Correlations , Universit y of Baghdad 3. Polett i, A.R. and Warburton, E.K. (1965). p hy s. Rev. 137B: 595 4. Youhana, H.M .; AL-Obeidi, S.R. ; AL-Amili, M .A.; Abid, H.E. and Abdull a A .A. (1986) Nucl. Phy s. A 458:51. 5.Youhana, H.M .; AL-Obeidi, S.R. and AL-Amili, M .A.(1996). (1996).J.Sci. 37 (2): 775 6. Youhana, H.M .(2001), Ibn AL- Haitham Journal for pure and App lied Scien ces, A ngular Distribution studies of γ-Ray s from the Reactions Zr 90 (n,n ' γ),4A:45 7. AL-zuhairy , M .H.M . (1999). Ph.D. t hesis,Multip ole Mixing Rat ios of Gamma Ray from the Heavy Ion Reactions by using constant statist ical Tensor M ethod, U niversit y of Baghdad 8. Yamazaki, T. (1967).Nucl Data, Section A3: 1 مجلد الصرفة والتطبیقیة ال 2009) 4 (22مجلة ابن الھیثم للعلوم ن مـستویات متهیجـة فـي التفاعـل ): 1(الجدول النتقاالت كامیة م ب الخلط Er)n,n(Erنس 1 6 81 6 8  بأسـتعمال طریقـة نـسبة a2وانتقاالت نقیة .  - values Eleve l (KeV) E (KeV)   fi JJ 2 4 [1] a a Ref.(1) Ref.(2) P.W 821.2 821.2 741.4 2 +  0 + 2 +  2 + 0.216 (15)  0.063(20)  0.029(8) 0.013(11) E2 27 826    E2 5.19 6.71.25    0.40(2) E2 26.61 5.141.26    0.40(5) 994.8 914.9 730.7 4 +  2 + 4 +  4 + 0.27(3)  0.04(4)  0.125(8) 0.079(11) E2  1 6 313    0.03(5)  04.0 03.086.0  9.2 9.13.10   E2  0.89(7) 21.10 77.360.12   1263.9 999.7 715.1 6 +  4 + 6 +  6 + +0.29(3)  0.05(4)  0.219(17)  0.187(23) E2 9.0 3.07.1   2 0 1 550    03.0 04.002.0   ? 2.06.1  ? 9 0108   E2 18.19 56.068.1   1276.3 1196.5 1012.2 2+ 2+ 2+ 4+ 0.129 (13)  0.018(20) 0.064(14) 0.012(20)  6.2 9.10.5   E2  0.71(7)  4.1 9.09.4   0.00(4)  0.71(6)  8 5.0 1 5.19.4  E2 1358.9 1358.9 1279.0  01   21  0.040 (14)  0.021(20) 0.02(2)  0.002 (2) E1 0 0.3 E1  0.09(2) E1  0.11(4)  24.0 32.03.2  1493.1 1413.3 1229.0 2 +  2 + 2 +  4 + 0.362 (16) 0.011(20) 0.084(11) 0.031 (15) 0.65(35) E2 Imaginary root  0 3.0 0 4.006.0  Imaginary root E2 1786.1 1786.1 1706.4   01   21  0.10 (3) + 0.08(4) 0.03(3) 0.08 (4) E1 -0.06-10 E1  ? 3 4.039.0    5.1?3.1  E1 -0.06- 2.68 1848.4 1848.2 1768.4 2 +  0 + 2 +  2 + 0.25 (5)  0.08(7) 0.08(5) 0.10 (7) E2  0 9.0 1 0.018.0  3.2 2.11.4   E2  1 0.0 0 9.016.0  4.2 2.18.3   E2  10.0 14.018.0  9 4.2 2 3.1 01.4   مجلد الصرفة والتطبیقیة ال 2009) 4 (22مجلة ابن الھیثم للعلوم ن مستویات متهیجة في التفاعل ): 2 (الجدول ألنتقاالت كامیة م ب الخلط Er)n,n(Erنس 168168  ة نسبة . وأنتقاالت مختلطةa2بأستعمال طریق  - va lues Eleve l (KeV) E (KeV)   fi JJ 2 4 [1] a a Ref.(1) Ref.(2) P.W 1431.5 1351.7 1167.4 4+ 2+   43  0.195(13) 0.009(20)  0.094(9) 0.004(13)  0.02(3) 023.0 018.0025.0   02.0 01.000.0   02.0 01.001.0   0 2 3.0 0 2 5.0015.0    3.8(4) 1569.4 748.3 673.7  22   32  0.171(13)  0.010(17)  0.10(5)  0.08(8) 05.0 08.002.0   10.0 08.008.0    20.0 12.096.0   2.8(7)  26.0 05.036.0   6.0 7.08.1   0.02(16) 6 2.1 8.04.2   9 7.2 3 4 0 8 4.008.0   1633.5 737.6 6388   33   43 0.17(3)  0.08(4)  0.067(19) 0.03(3) 0 5.0 0 5.013.0    0.02(4)  0 5.0 0 6.015.0   0.02(2) 0.14(0.10) 1.8(4)  0.02(2)  5.1 2.27.7  مجلد الصرفة والتطبیقیة ال 2009) 4 (22مجلة ابن الھیثم للعلوم ق المالحـ App endix I Ji L L Jf F2 F4 1.0 1.0 1.0 0.0 0.70711 0.00000 1.0 1.0 1.0 1.0 -0.35355 0.00000 1.0 1.0 2.0 1.0 -1.06067 0.00000 1.0 2.0 2.0 1.0 -0.35355 0.00000 1.0 1.0 1.0 2.0 0.07071 0.00000 1.0 1.0 2.0 2.0 0.47434 0.00000 1.0 2.0 2.0 2.0 0.35355 0.00000 1.0 2.0 2.0 3.0 -0.10101 0.00000 1.0 2.0 3.0 3.0 0.37796 0.00000 1.0 3.0 3.0 3.0 0.53034 0.00000 1.0 3.0 3.0 4.0 -0.17678 0.00000 2.0 2.0 2.0 0.0 -0.59761 -1.06904 2.0 1.0 1.0 1.0 0.41833 0.00000 2.0 1.0 2.0 1.0 -0.93542 0.00000 2.0 2.0 2.0 1.0 -0.29881 0.71269 2.0 1.0 1.0 2.0 -0.41833 0.00000 2.0 1.0 2.0 2.0 -0.61238 0.00000 2.0 2.0 2.0 2.0 0.12806 -0.30544 2.0 1.0 1.0 3.0 0.11952 0.00000 2.0 1.0 2.0 3.0 0.65466 0.00000 2.0 2.0 2.0 3.0 0.34149 0.07636 2.0 2.0 2.0 4.0 -0.17075 -0.00848 2.0 2.0 3.0 4.0 0.50507 -0.06274 2.0 3.0 3.0 4.0 0.44822 -0.02970 2.0 3.0 3.0 5.0 -0.29881 0.00405 3.0 3.0 3.0 0.0 -0.86603 0.21320 3.0 2.0 2.0 1.0 -0.49487 -0.44670 3.0 2.0 3.0 1.0 -0.46290 1.04463 3.0 3.0 3.0 1.0 -0.64953 0.03553 3.0 1.0 1.0 2.0 0.34641 0.00000 3.0 1.0 2.0 2.0 -0.94869 0.00000 3.0 2.0 2.0 2.0 -0.12372 0.67006 3.0 1.0 1.0 3.0 -0.43301 0.00000 3.0 1.0 2.0 3.0 -0.43301 0.00000 3.0 2.0 2.0 3.0 0.22682 -0.44670 3.0 1.0 1.0 4.0 0.14434 0.00000 3.0 1.0 2.0 4.0 0.72169 0.00000 3.0 2.0 2.0 4.0 0.30929 0.14890 3.0 2.0 2.0 5.0 -0.20620 -0.02030 3.0 2.0 3.0 5.0 0.54554 -0.13430 3.0 3.0 3.0 5.0 0.36085 -0.05492 3.0 3.0 3.0 6.0 -0.36085 0.00969 4.0 3.0 3.0 1.0 -0.78349 0.14527 4.0 2.0 2.0 2.0 -0.44770 -0.30438 4.0 2.0 3.0 2.0 -0.52972 0.90036 4.0 3.0 3.0 2.0 -0.47009 -0.04842 4.0 1.0 1.0 3.0 0.31339 0.00000 4.0 1.0 2.0 3.0 -0.94018 0.00000 4.0 2.0 2.0 3.0 -0.04477 0.60876 4.0 1.0 1.0 4.0 -0.43875 0.00000 4.0 1.0 2.0 4.0 -0.33541 0.00000 4.0 2.0 2.0 4.0 0.26455 -0.49807 4.0 1.0 1.0 5.0 0.15955 0.00000 4.0 1.0 2.0 5.0 0.75679 0.00000 4.0 2.0 2.0 5.0 0.28490 0.19370 4.0 2.0 2.0 6.0 -0.22792 -0.02980 4.0 2.0 3.0 6.0 0.56407 -0.18437 4.0 3.0 3.0 6.0 0.29915 -0.06874 4.0 3.0 3.0 7.0 -0.39887 0.01422 5.0 3.0 3.0 2.0 -0.73599 0.11589 5.0 2.0 2.0 3.0 -0.42056 -0.24281 5.0 2.0 3.0 3.0 -0.55634 0.80301 5.0 3.0 3.0 3.0 -0.36799 -0.07726 5.0 1.0 1.0 4.0 0.29439 0.00000 5.0 1.0 2.0 4.0 -0.93095 0.00000 5.0 2.0 2.0 4.0 0.00000 0.56556 5.0 1.0 1.0 5.0 -0.44159 0.00000 5.0 1.0 2.0 5.0 -0.27386 0.00000 5.0 2.0 2.0 5.0 0.28307 -0.52297 5.0 1.0 1.0 6.0 0.16984 0.00000 5.0 1.0 2.0 6.0 0.77832 0.00000 5.0 2.0 2.0 6.0 0.26689 0.22413 5.0 2.0 2.0 7.0 -0.24263 -0.03736 5.0 2.0 3.0 7.0 0.57416 -0.22100 5.0 3.0 3.0 7.0 0.25476 -0.07726 5.0 3.0 3.0 8.0 -0.42461 0.01783 6.0 3.0 3.0 3.0 -0.70510 0.09967 6.0 2.0 2.0 4.0 -0.40291 -0.20883 6.0 2.0 3.0 4.0 -0.56980 0.73833 6.0 3.0 3.0 4.0 -0.30219 -0.09018 6.0 1.0 1.0 5.0 0.28204 0.00000 6.0 1.0 2.0 5.0 -0.92319 0.00000 6.0 2.0 2.0 5.0 0.02878 0.53699 6.0 1.0 1.0 6.0 -0.44320 0.00000 6.0 1.0 2.0 6.0 -0.23146 0.00000 6.0 2.0 2.0 6.0 0.29355 -0.53699 6.0 1.0 1.0 7.0 0.17728 0.00000 6.0 1.0 2.0 7.0 0.79283 0.00000 6.0 2.0 2.0 7.0 0.25326 0.24613 6.0 2.0 2.0 8.0 -0.25326 -0.04343 6.0 2.0 3.0 8.0 0.58028 -0.24879 6.0 3.0 3.0 8.0 0.22160 -0.08292 6.0 3.0 3.0 9.0 -0.44321 0.02073