وخلیطھ مع النتروجین SF6دراسة نظریة لسرعة انجراف االلكترون في الغاز رعد حمید مجید جامعة بغداد ابن الھیثم /-للعلوم الصرفة / كلیة التربیةقسم الفیزیاء 2013ایار 19قبل البحث في ، 2012تشرین الثاني 11استلم البحث في خالصـــــةال حسابات واستنباط عالقات ریاضیة لسرعة االنجراف لاللكترون في الوسط الغازي وتحدید دالة التوزیع اجریت باستعمال الحلول ) وخالئطھ وبتراكیز مختلفة للغاز. انجزت الحساباتSF6( لاللكترونات في غاز سداسي فلورید الكبریت ستثمار البرنامج ات كھربائیة على الغازات ذات العالقة بالتسلیط مجابقربة لحدین مالعددیة لمعادلة االنتقال لبولتزمان ال )NOMADومن الجدیر بالذكر ان الحلول العددیة .) لواحدة من عوامل االنتقال وھي سرعة االنجراف في الوسط الغازي لمعادلة االنتقال لبولتزمان تعتمد اساسا على المقاطع العرضیة لكل من التصادمات المرنة وغیر المرنة لاللكترونات مع ھذه اختیار ولتثبیت دقةصحة النتائج المحسوبة. فيلذا انتقاء مقاطع عرضیة مناسبة یعد من اكثر العوامل التي تؤثر ،الغازات من اعتماد المقاطع التثبت مقاطع عرضیة مالئمة البد من حساب دالة التوزیع لاللكترونات ودراسة سلوكھا حتى یتم لاللكترون والكثافة العددیة الدراسة استنباط عالقة ریاضیة بین سرعة االنجراف هالعرضیة في الحسابات. وكانت نتیجة ھذ االنجراف لاللكترونات مع زیادة تركیز غاز سداسي فلورید الكبریت في الخلیط للخلیط التي كانت توضح تناقص سرعة والحظنا ایضا من خالل النتائج زیادة سرعة االنجراف لاللكترون عند التراكیز العالیة للنتروجین بالمقارنة مع غاز سداسي ین لكثرة استخدامھ في الصناعات فلورید الكبریت. وتظھر اھمیة الخلیط الغازي لسداسي فلورید الكبریت والنتروج ازل وغیرھا من التطبیقات االخرى.الكھربائیة كالمولدات والعو : سرعة االنجراف ، عوامل االنتقال، معادلة بولتزمان ، عوامل العزل الكھربائيكلمات مفتاحیةال 170 | Physics @@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@ÚÓ‘Ój�n€a@Î@Úœäñ€a@‚Ï‹»‹€@·rÓ:a@Âig@Ú‹©@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@Ü‹1a26@@ÖÜ»€a@I3@‚b«@H2013 Ibn Al-Haitham Jour. for Pure & Appl. Sci. Vol. 26 (3) 2013 ةــــــالمقدم ق الغاز ئبذلت جھود كثیرة لدراسة ظاھرة تفاعل االلكترونات مع دقا 1960وبالتحدید بعد عام العقود االخیرة من السنین العملیة حول حساب وقیاس عوامل ریبیة من الناحیتین العملیة والنظریة وقد ركزت معظم ھذه الدراسات النظریة والتج :یأتي) واھمھا ماElectron Transport parametersاالنتقال لاللكترون ( Drift Velocityسرعة االنجراف .1 Mean Energyمعدل الطاقة .2 Longitudinal And Transverse Diffusion Coefficientمعامل االنتشار الطولي والعرضي .3 Ionization Coefficientمعامل التأین .4 Attachment Coefficientمعامل االرتباط .5 یؤدي كل عامل من العوامل اعاله دورا مھما في أذ، العوامل المذكورة اعالهریاضیا مع من العوامل المرتبطة وغیرھا الطاقة ات والبالزما وكثیرا من التطبیقات الصناعیة واھمھا منظوم، فیزیاء اللیزر مثل مجاالت الفیزیاء المختلفة وكذلك تستخدم وسطا للتبرید كھربائیة دائرة ل قاطع ة ھو لالغاز كمادة عاز ، أذ تستعملوالمحوالت مولدات من الالكھربائیة ] :1[ مایأتي واع ھينتفاعالت االلكترون مع دقائق الغاز تكون على ثالثة ا Elastic Encountersالتصادمات المرنة .1 بالرغم من ان ھناك تبادال في الطاقة المتفاعلة ھذا النوع من التصادمات التوجد خسارة للطاقة الحركیة الكلیة لالزواج في )Momentum Transfer(بین الجسیمات ویعبر عن التصادمات المرنة بشكل عام بداللة الزخم Inelastic Encountersالتصادمات غیر المرنة .2 االھتزازیة ھذا النوع من التصادمات تكون الطاقة غیر محفوظة وینتج من ھذه التصادمات عدد من مستویات الطاقةفي في الغازات النبیلة. او التتواجد والدورانیة وھذه المستویات تغیب Super elastic Encountersالتصادمات فوق المرنة .3 تتغیر ذ ئھذه التصادمات عندما یتفاعل االلكترون مع ذرة او جزیئة ما التي تكون عادة في مستوي حالة متھیجة وعندتحدث لطاقة الحركیة لاللكترون وتعد ایدة ذات طاقة داخلیة قلیلة والطاقة المتحررة تظھر على شكل زیادة في الجزیئة الى حالة جد مثل ھذه التصادمات الحالة العكسیة للتصادمات غیر المرنة. نات بصورة عشوائیة في مستوى طاقة متوازن حراریا وعند عدم وجود المجال الكھربائي الخارجي وعندما تتحرك االلكتر ونتیجة لذلك فال وجود لجریان الطاقة كمعدل من فأن تأثیر التصادمات غیر المرنة والتصادمات فوق المرنة ستتوازن او بالعكس. اتئااللكترونات الى الجزی :[2]ي یأتق عدیدة لقیاس عوامل االنتقال المذكورة اعاله واھمھا ماائمن الناحیة العملیة ھنالك طر Townsend Diffusion Methodد نطریقة االنتشار تاونسی.1 Electric Shutter Method For Measuring Drift Velocityطریقة الحاجز الكھربائي لقیاس سرعة االنجراف .2 طریقة زمن الطیران المنفردة لاللكترون لتحدید سرع االنجراف ومعامالت االنتشار .3 Single-Electron Time-Of-Light Determination Of Drift Velocities And Diffusion Coefficient Electron Probe Measurement Of Electron Energiesطریقة المجس الكھربائي لقیاس طاقة االلكترون .4 Microwave Measurement Of Electron Energiesااللكترون طریقة الموجات المایكرویة لقیاس طاقات.5 Hornbeek Method Of Measuring Drift Velocity طریقة ھورنبك لقیاس سرعة االنجراف.6 Ionization Chamber Method Of Drift Velocityطریقة حجرة التأین لقیاس سرعة االنجراف .7 Measurement Electromagnetic Method Ofق الكھرومغناطیسیة لتحدید طاقات االلكترون والكثافات العددیة ائالطر.8 Determining Electron Energies And Number Densities بحثنا الحالي نسلط الضوء على تلك البحوث ھناك بحوث ودراسات عدیدة نظریة وعملیة جدیدة تتعلق بمعظم الغازات وفي وتتركز مثل ھذه الدراسات على قیاس او حساب تاثیر المتعلقة لغازي سداسي فلورید الكبریت وخالئطھ مع النتروجین. ATTACHMENT COEFFICIENTاو مایعرف بمعامل االصطیاد SF6اصطیاد او قنص االلكترونات من غاز Monteمثل ھذه الحسابات یطلق علیھا بطریقة مونت كارلو . والبد من االشارة الى وجود تقنیة علمیة اخرى لمعالجة ]3[ Carlo Method ]4[. ةـــــــالنظری من المعروف ان البالزما عبارة عن عدد ھائل من الجسیمات ویصبح المستحیل متابعة حركة كل منھا على انفراد. وفي ) للبالزما. Microscopicمن االفضل ان ندرس الخواص الدقیقة (والواقع فان تعامل كل جسیم منفرد ھو امر الیھمنا بل وھي ان حركة الجسیمات المنفردة سوف تتأثر بكل تأكید بوجود ان ھذا النوع من المعالجة یصطدم بمشكلة مھمة اال الجسیمات االخرى والقریبة منھا ومثال على ذلك فان المجاالت المغناطیسیة الداخلیة المتولدة عن تواجد الجسیمات نفسھا قد 171 | Physics @@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@ÚÓ‘Ój�n€a@Î@Úœäñ€a@‚Ï‹»‹€@·rÓ:a@Âig@Ú‹©@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@Ü‹1a26@@ÖÜ»€a@I3@‚b«@H2013 Ibn Al-Haitham Jour. for Pure & Appl. Sci. Vol. 26 (3) 2013 مكن اعتبار المجال تصل شدتھا الى مایقارب جزءا مھما من شدة المجاالت الخارجیة ولحالة كھذه فانھ من غیر الم اثناء حساب معادالت حركة الجسیمات انیا. من في حركة الجسیمات معروفا. بل یجب حسابھ فيالمغناطیسي المؤثر ن كل من الجسیمات مع بعضھا ولكن ھذا غیر مالممكن مبدئیا السیر بھذا االتجاه من المعالجة وذلك بجمع التأثیرات الناتجة مجموعة من الجسیمات بوصفھالدراسة جماعیة لطبیعة البالزما بل سنلجأ بدال من ذلك الى طریقة ممكن من الناحیة العملیة المشحونة المتحركة في مجال مغناطیسي معین عن طریق تعریف دالة تسمى دالة التوزیع. من معرفة دالة التوزیع ومعدل لسرع الجسیمات ممكن ان نستنتج منھا مجموعة من االفكار دواالیة المختلفة التي یمكن اعتبارھا ئالقیم للكمیات الفیزیا بولتزمان العالقة الریاضیة التي تعین دالة التوزیع ل االنتقال واستعمالھا لوصف السلوك الدقیق في البالزما. وتعد معادلة المعادلة وصفا توفر ھذه أذ) لنظام من الجسیمات (االلكترونات ،ایونات ،ونیوترونات) phase spaceلفضاء الطور ( .]5[تفصیلیا لسلوك النظام Distribution functionدالـــة التوزیــــع ,F(rدالة التوزیع v, t) لجسیمات معینة (مشحونة وغیر مشحونة) ھي معدل لعدد الجسیمات من نوع ما التي عند زمن ,r)تكون واقعة في عنصر حجمي معین (𝑡)معین d3r) ، التي سرعتھا واقعة ضمن مدى(𝑣, 𝑑3𝑣) اما الكثافة . جسیمات فیمكن تعلیقھا لدالة التوزیع خالل المعادلة االتیة:لالموضعیة ل 𝑁(𝑟, 𝑡) = � 𝐹(𝑟, 𝑣, 𝑡) 𝑑3𝑉 ∞ 0 )Normalization Condition(االتیة دالة التوزیع یجب ان تحقق شرط العیاریة أذ � 𝐹(𝑟, 𝑣, 𝑡) 𝑑3𝑉 ∞ 0 = 1 والعنصر الحجمي المتمثلة في فضاء الطور التتغیر بشكل سریع من عنصر حجمي معین كثافة النقاط ولقد افترضنا ان دالة مستمرة بداللة متغیر اتھا ویتضح من التعریف F(r,v,t)المجاورلھ. لذا یمكن االخذ بنظر االعتباربان دالة التوزیع ) ویعبر عن rلحظة زمنیة. وتكون دالة التوزیع دالة لمتجھ الموقع (ي لدالة التوزیع انھا دالة موجبة ومححدة في اي ئالفیزیا ھذه الحالة في البالزما انھا بالزما غیر متجانسة وفي حالة عدم وجود القوة الخارجیة المؤثرة وبمرور الزمن فأن حالة ).rد على متجة الموقع (التوازن ستبلغ والناتج من التصادمات المتبادلة للجسیمات وعندھا فأن دالة التوزیع التعتم The Boltzmann Transport Equationمعادلة االنتقال لبولتزمان نقطة البدایة لمعظم الحسابات الحركیة للغاز والمعقدة ریاضیا التي تصف تأثیر القوى تعد معادلة االنتقال لبولتزمان .]2[دالة التوزیع لاللكترونات فيالمسلطة والتصادمات المعادلة تعین دالة التوزیع في فضاء الطور لنظام جسیمات مكون من (االلكترونات واالیونات) وتوفر ھذه وصفا وھذه الجل حساب معدالت قیم عوامل االنتقال فمن . ]5[تفصیلیا دقیقا لسلوك النظام من حیث توزیع الطاقة والموضع والزمن ) الذي یحكم تماما r,v,t(ة كل من الة على المتغیرات غیر المعتمدالضروري معرفة دالة التوزیع للنظام واعتماد ھذه الد .]6,7[خالل معادلة بولتزمان والتي تعطى بالعالقة االتیة ∂y ∂t + 𝑣𝑟 ∙ ∇𝑓 − 𝑒𝐸 𝑚 ∙ ∇v𝑓 = � 𝜕𝑓 𝜕𝑡 � 𝑐𝑜𝑙𝑙 على التوالي. مجال الكھربائي الخارجيلتمثل كتلة وشحنة االلكترون وا e,m,E أذ Electron drift velocity لاللكتروناتسرعة االنجراف في الغاز وتحت الشروط القیاسیة، كل التصادمات ناتجة من حركة الجسیمات العشوائیة والحراریة وھذا التعبیر دقیق الجسیمات المشحونة. وفي تفریغ الشحنات ھنالك مجال فيللغاز المتأین شریطة ان الوجود لمجال او قوة خارجیة تؤثر الحركة العشوائیة والسرع المباشرة لكل الجسیمات فضال عنكھربائي لھ اھمیة لكل جسیمة مشحونة لھا سرعة مباشرة سب المشحونة التي تنشئ تدفقا للتیار. عند حركة االلكترون خالل الغاز تحت تأثیر مجال كھربائي منتظم مستقر سیكت االلكترون طاقة من المجال خالل تصادمھ مع الجزیئات ویفقد جزءا من الطاقة نتیجة للتصادمات ایضا. لذا فأن االلكترون ) .eE/mمن الطاقة الحركیة یعتمد تماما على التعجیل (سیكتسب معدال اقة اكبر من الطاقة الحراریة بزیادة شدة المجال الكھربائي الى المستوى الذي تكتسب منھ االلكترونات معدال من الط طة المجال الجزیئات الغاز فتحدث مضاعفة في كمیة التیار وتصبح الطاقة الحراریة اقل اھمیة وتنتج مركبتان للحركة بوس المنجرف، المركبة المباشرة على طول اتجاه المجال والمركبة العشوائیة التي تتمثل بالطاقة المكتسبة من المجال التي تتحول الى الشكل العشوائي خالل التصادمات مع الجزیئات. ولقد وجد رذرفورد ان ایونات الغاز تنجرف خاللھ في مجال انھا دالة الموضحة ادناه عادلة سرعة االنجراف م خاللمن مجال الكھربائي ونالحظ كھربائي بسرعة متناسبة مع قوة ال الحظ اھمیة المعادلة من ناحیتین ھما:ی) وE/Nللعامل ( 172 | Physics @@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@ÚÓ‘Ój�n€a@Î@Úœäñ€a@‚Ï‹»‹€@·rÓ:a@Âig@Ú‹©@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@Ü‹1a26@@ÖÜ»€a@I3@‚b«@H2013 Ibn Al-Haitham Jour. for Pure & Appl. Sci. Vol. 26 (3) 2013 الناحیة االولى : توفر معلومات حول الصفة العامة لحركة االلكترونات في الغازات. من الممكن استعمال القیم المقاسة في توحیدھا مع 𝜀𝜀 𝑞𝑚𝑜𝑙)ظري للمعادلة یحتوي على ( الناحیة الثانیة : بماأن الشكل الن الصیغة التقاق المقطع العرضي النتقال الزخم كدالة لطاقة االلكترون. سرعة انجراف االلكتروانت في الغاز د) وتعT) ودرجة حرارة الغاز (E/Nوتعتبر سرعة االنجراف لغاز معین ھي دالة ( . ]1,6[االلكترونات خالل الغازات ت ) وفقا للنظریات المعروفة النتقاالE/Pاو ( E/N)( لدالة امقیاس لوحظ ان سرعة االنجراف حساسة لدرجة أذطة عدد من العاملین اسرعة االنجراف بوس فيلقد درس تأثیر درجة الحرارة ). ومن معرفة سرعة االنجراف ومعامل االنتشار یمكن ان نستنتج فكرة جیدة حول معدل سلوك Tحرارة الغاز ( . ]8[االلكترونات المستقلة التي تشكل التجمع النتائج والحسابات ریاضیة عدیدة لحساب عوامل االنتقال المختلفة منھا تعتمد تماما على االسلوب اقائمن الجدیر بالذكر ان ھناك طر ق االخرى تعتمد على طریقة ائ) والطرFinite Difference Techniqueالریاضي المعروف لطریقة الفرق المحدد( )Monte Carlo Methodمونت كارلو ( Twoالحل العددي لمعادلة االنتقال لبولتزمان المقربة لحدین ( الكثیر من النتائج النظریة المنشورة عالمیا تعتمد على Term Boltzmann Equation( لحساب واحدة من عوامل االنتقال السیماالطریقة في بحثنا الحالي و هلذا تم اعتماد ھذ المھمة وھي سرعة االنجراف لاللكترون في الوسط الغازي وبامكان حساب عوامل االنتقال االخرى مثل : Electron Mobilityحركیة االلكترون .1 Longitudinal And Transverse Diffusion Coefficientمعامل االنتشار الطولي والعرضي .2 Ionization And Attachment Coefficientsمعامل االرتباط والتأین .3 المباشر االرتباطھ الموضحة في المعادلة ادناه الغازي طتم التركیز على دراسة سرعة االنجراف لاللكترون في الوس فیزیاء اللیزر السیماالى اھمیتھا في مجاالت الفیزیاء المختلفة و فضال عنبتحدید المقاطع العرضیة للتصادمات المرنة .]5[ وفیزیاء البالزما 𝑣𝑑 = - 1 3 𝐸 ∫ 𝜖 𝑁𝜃 𝑑 𝑑𝜖 𝐹 (𝜖) 𝜖1/2 𝑑𝜖 ∞ 0 تعجل ھذه االلكترونات وتنجرف بسبب الربح بالطاقة من ثمااللكترونات ستكتسب طاقة وعند تسلیط مجاالت كھربائیة على طبقتي. وقد ئلتوضیح السلوك الفیزیا E/N)لذلك تدرس سرعة االنجراف لاللكترون في الوسط الغازي دالة للعامل ( ) والنتروجین وبتراكیز مختلفة. SF6الحسابات لغاز سداسي فلورید الكبریت ( الحسابات النظریة المتعلقة بسرعة االنجراف في الوسط الغازي الى مایاتي:صنفت ) SF6حساب سرعة االنجراف في غاز سداسي فلورید الكبریت النقي (.1 ) N2+SF6حساب سرعة االنجراف في مزیج لغازي سداسي فلورید الكبریت والنتروجین (.2 ) SF6لنقي (حساب سرعة االنجراف في غاز سداسي فلورید الكبریت ا سرعة االنجراف لاللكترون في غاز سداسي فلورید الكبریت باالعتماد على استخدام الحل العددي لمعالة االنتقال حسبت والنتائج تم توضیحھا بیانیا كما في E/N)) تغیر سرعة االنجراف لاللكترون مع العامل (1الجدول (یوضح لبولتزمان. و ).1الشكل ( ) N2+SF6في الخلیط الغازي لسداسي فلورید الكبریت والنتروجین (حساب سرعة االنجراف سرعة االنجراف لاللكترون في الخلیط الغازي المكون من غاز سداسي فلورید الكبریت والنتروجین لتراكیز مختلفة حسبت الشكل یوضح و E/N)() النتائج النظریة لتغیر سرعة االنجراف لاللكترون مع العامل 2الجدول (یوضح من ھذین الغازین. كیز العالیة للنتروجین. تغییر سرعة االنجراف لاللكترون اعند التر E/N)التغییر البیاني لسرعة االنجراف مع العامل () 2( ) .3) وبیانیا في الشكل (3مع تركیز سداسي فلورید الكبریت موضحة في الجدول ( ) . ومن خاللھ یتبین مدى 4نشورة عالمیا والموضحة في الشكل (النتائج المحسوبة نظریا مع نظیرتھا العملیة الم قورنت التطابق الدقیق مابین النتائج النظریة والعملیة مما یعكس مدى مالئمة التقنیة الریاضیة المتمثلة بطریقة الفرق المحدد في ابھ لحد ما الى تصرف غازي یا مشئحل معادلة االنتقال لبولتزمان والمقربة لحدین في الغازات التي تمتلك تصرفا فیزیا والغازات الخاملة مما یقودنا الى الوثوقیة العالیة المتمثلة باستخدام البرنامج العالمي سداسي فلورید الكبریت والنتروجین )NOMAM لمقاطع العرضیة للتصادمات المرنة ااالشارة الى تأثیر ھذه تأكیدضرورة فضال عن) لمثل ھذه التطبیقات ) استنباط عالقة ریاضیة لسرعة االنجراف لاللكترون مع 5الشكل (یوضح .والعالیة الدقة الحدیثة من حیث اختیار البیانات تركیزالخلیط. المصادر 1.Huxley, L.G.; and Crompton, R.W. (1974), The Diffusion And Drift Of Electron In Gases, John Wiely And Sons, Inc. 2.McDaniel, W., (1964), Collision Phenomenain In Ionized Gases, John Wiley And Sons, Inc. 173 | Physics @@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@ÚÓ‘Ój�n€a@Î@Úœäñ€a@‚Ï‹»‹€@·rÓ:a@Âig@Ú‹©@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@Ü‹1a26@@ÖÜ»€a@I3@‚b«@H2013 Ibn Al-Haitham Jour. for Pure & Appl. Sci. Vol. 26 (3) 2013 3.Gerchikov, L.G.,and G.F.,Gribakin,(2008), electron attachment to SF6 and lifetimes of SF6 negative ions,Phys. Rev. A, 77(4) 0427724 4.Wang Feng, W.Pfeiffer, N.Kouzichine, and Li Kenli, , (2008)calculation of electron swarm parameters of SF6/N2 in uniform field improved Monte carlo collision simulation method, plasma sci. technology,10, 39-42. 5.Bitten Court, J.A.,(1986), Fundamentals Of Plasma Physics. Pergamum press. 6.Majeed, R.H.(1998), The Effect Of Gas Density On Electron Mobility Using Transport Equation,PhD Theses,University Of Al-Mustansiriyah,College Of Science , Departement Of Physics. 7.Mohammad, M.O.(1999), Calculations Of Transport Parameters Of Electrons In Gases Subjected To Dc Electric Field Using The Boltzmann Equation, PhD Theses,University Of Al-Mustansiriyah,College Of Science , Departement Of Physics. 8.Haydon, S.C. (1964), Discharge And Plasma Physics. New England University Publisher.77(4) )E/Nمع العامل ( النقي SF6سرعة االنجراف لاللكترون في غاز سداسي فلورید الكبریت تغییر ) : 1(رقم جدول Vd× 𝟏𝟎𝟕(cm/s) E/N (Td) 1.74 212 1.88 242 2.14 303 2.42 394 2.57 485 2.64 606 مع SF6+N2 ) : تغییر سرعة االنجراف لاللكترون في الخلیط الغازي لسداسي فلورید الكبریت والنتروجین2(رقم جدول ولتراكیز مختلفة للخلیط )E/Nالعامل ( 𝟏𝟎% 𝑺𝑭𝟔, 𝟖𝟎% 𝑵𝟐 𝟐𝟎% 𝑺𝑭𝟔, 𝟖𝟎% 𝑵𝟐 𝟑𝟎% 𝑺𝑭𝟔, 𝟕𝟎% 𝑵𝟐 𝟒𝟎% 𝑺𝑭𝟔, 𝟔𝟎% 𝑵𝟐 𝟔𝟎% 𝑺𝑭𝟔, 𝟒𝟎% 𝑵𝟐 𝟕𝟎% 𝑺𝑭𝟔, 𝟑𝟎% 𝑵𝟐 𝟖𝟎% 𝑺𝑭𝟔, 𝟐𝟎% 𝑵𝟐 𝟗𝟎% 𝑺𝑭𝟔, 𝟏𝟎% 𝑵𝟐 E/N (Td) 𝑽𝐝 × 𝟏𝟎𝟕(cm/s) 2.13 2.18 2.02 2.01 1.91 1.96 1.93 1.83 212 2.33 2.35 2.22 2.20 2.09 2.11 2.09 1.99 242 2.72 2.71 2.60 2.57 2.44 2.41 2.35 2.30 303 3.28 3.25 3.13 3.10 2.91 2.80 2.67 2.67 394 3.90 3.80 3.63 3.61 3.28 3.08 2.92 2.93 485 4.80 4.61 4.25 4.23 4.64 3.64 3.08 3.14 606 174 | Physics @@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@ÚÓ‘Ój�n€a@Î@Úœäñ€a@‚Ï‹»‹€@·rÓ:a@Âig@Ú‹©@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@Ü‹1a26@@ÖÜ»€a@I3@‚b«@H2013 Ibn Al-Haitham Jour. for Pure & Appl. Sci. Vol. 26 (3) 2013 SF6+N2 ) : تغییر سرعة االنجراف لاللكترون في الخلیط الغازي لسداسي فلورید الكبریت والنتروجین3(رقم جدول E/Nمع تركیز الخلیط ولقیم مختلفة للعامل E/N=606 Td E/N=485 Td E/N=394 Td E/N=303 Td E/N=242 Td E/N=212 Td SF6 % 𝑽𝐝 × 𝟏𝟎𝟕(cm/s) 5.48 4.19 2.38 2.73 2.30 2.08 0 4.80 3.90 3.28 2.72 2.33 2.13 10 4.16 3.80 3.25 2.71 2.35 2.18 20 4.25 3.63 3.13 2.60 2.22 2.02 30 4.23 3.61 3.10 2.57 2.20 2.01 40 3.63 3.29 2.93 2.48 2.13 1.94 50 3.64 3.28 2.91 2.44 2.09 1.91 60 3.20 3.08 2.80 2.41 2.11 1.96 70 3.08 2.92 2.69 2.35 2.07 1.93 80 3.14 2.93 2.67 2.30 1.99 1.83 90 2.64 2.57 2.42 2.14 1.88 1.74 100 175 | Physics @@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@ÚÓ‘Ój�n€a@Î@Úœäñ€a@‚Ï‹»‹€@·rÓ:a@Âig@Ú‹©@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@Ü‹1a26@@ÖÜ»€a@I3@‚b«@H2013 Ibn Al-Haitham Jour. for Pure & Appl. Sci. Vol. 26 (3) 2013 176 | Physics @@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@ÚÓ‘Ój�n€a@Î@Úœäñ€a@‚Ï‹»‹€@·rÓ:a@Âig@Ú‹©@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@Ü‹1a26@@ÖÜ»€a@I3@‚b«@H2013 Ibn Al-Haitham Jour. for Pure & Appl. Sci. Vol. 26 (3) 2013 177 | Physics @@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@ÚÓ‘Ój�n€a@Î@Úœäñ€a@‚Ï‹»‹€@·rÓ:a@Âig@Ú‹©@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@Ü‹1a26@@ÖÜ»€a@I3@‚b«@H2013 Ibn Al-Haitham Jour. for Pure & Appl. Sci. Vol. 26 (3) 2013 Theoretical Study for the Electron Drift Velocity in Sf6 Gas and Its Mixture with Nitrogen Ra`ad H. Majeed Dept. of Physics / College Of Education for pure science (Ibn-Al-Haitham)/ University of Baghdad Received in :11November2012 , Accepted in :19May 2013 Abstract Calculations and predication a theoretical formulas for the electron drift velocity in a gas medium are achieved to deduced the electron distribution function for different gas concentrations. The calculations are achieved by using the numerical solution for Boltzmann transport equation in two term approximation, using the NOMAD program for the drift velocity in a gas medium. It's necessary to note that the solution is essentially depending upon the elastic and inelastic collision cross section. In order to fixe a good accuracy for the using cross section it's necessary to calculate the electron distribution function and therefore study their behavior. Results about the electron drift velocity show that a decreasing profile with the increase of the SF6 gas concentration. And also an increasing profile for the drift velocity related to a high nitrogen concentrations. The important applications for these gases are in using them as an insulator in electrical transformers and generators. Key Words: Drift Velocity, Transport Parameters, Boltzmann Equation, Dielectric Propesties 178 | Physics @@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@ÚÓ‘Ój�n€a@Î@Úœäñ€a@‚Ï‹»‹€@·rÓ:a@Âig@Ú‹©@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@@Ü‹1a26@@ÖÜ»€a@I3@‚b«@H2013 Ibn Al-Haitham Jour. for Pure & Appl. Sci. Vol. 26 (3) 2013